利用氢弹爆炸产生的弱相互作用通过暗物质宇宙网进入超空间的理论

第一部分图坦卡门曲线和应用力学计算方程

一，苏美尔文明泥板星图组成的同心圆和直径的交点图形

苏美尔文明，指的是苏美尔地区以苏美尔语文献为主要标志的文明，古代地名苏美尔，位于今伊拉克东南部幼发拉底河和底格里斯河下游。苏美尔星图泥板，刻画了几个同心圆，星星都位于同心圆上面。同时有几条直径通过同心圆的圆心，和同心圆的交点就是星星的位置。

如上图所示，四个同心圆，上有11条通过圆心的直径。这四个同心圆和11条直径有44个交点。这样组成了一个同心圆和直径的交点的图形，把这个图形放到应用力学的偏微分方程的理论的计算中，假设四个同心圆，11条直径，44个交点都在薄壳上面，随着4同心圆直径大小发生变化，11条直径在圆上的位置发生变化。44个交点的位置发生变化，应用力学理论中的偏微分方程就会得到不同的解。在上面44个交点引爆44个氢弹，氢弹爆炸引起的强力，弱力变化就会引起暗能量变化，暗能量变化就会引起暗物质网和我们这物质世界的连接通道打开。从而打通一条从我们这个空间到另外一个暗物质网的通道。4个同心圆对应我们宇宙中的时空三维和一维时间，11个同心圆对应弦理论中的11维空间。

相关资料

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二，红山文化石板画描述的同心等边三角形，等边六边形，等边十二边形，等边二十四边形组成的图形。

红山文化是我国北方地区较重要的新石器时期文化，因发现于热河省（今属内蒙古）的红山而得名，是一个以农业为主的新石器时代文化，距今约5000至6000年前，持续时间约2000年。红山石板画描述了类似同心三角形，六边形，十二边形组成的图形。

如上图所示，等边三角形，等边六边形，等边十二边形，等边二十四边形的外切圆同心。这些等边三角形，等边六边形，等边十二边形，等边二十四边形的所有顶点是45个。这样组成了同心多边形的图形，把这个图形放到应用力学的偏微分方程的薄壳理论的计算中，假设同心等边三角形，等边六边形，等边十二边形，等边二十四边形，45个交点都在薄壳上面，随着同心三角形，同心六边形，同心十二边形，同心二十四边形的边长改变，它们顶点的位置发生变化。随着同心三角形，同心六边形，同心十二边形，同心二十四边形的边长改变，它们顶点的位置发生变化。45个交点的位置发生变化，应用力学理论中的偏微分方程就会得到不同的解。在上面45个交点引爆45个氢弹，氢弹爆炸引起的强力，弱力变化就会引起暗能量变化，暗能量变化就会引起暗物质网和我们这物质世界的连接通道打开。从而打通一条从我们这个空间到另外一个暗物质网的通道。从现在的天文观测可知，暗物质像网一样将星系连接在一起，防止星系扩散持续进行下去，同时暗物质网存在与另外一个宇宙，可以利用暗物质和正物质的对称性研究暗物质。

三、偏微分方程对空间的描述

从应用力学的理论中，我们得到一组描述空间结构的偏微分方程，氢弹爆炸对弱相互作用力的影响作出解释。弱相互作用影响了暗能量变化，暗能量影响暗物质变化。暗物质网想丝状结构一样把星系连接在一起，它变化就会影响空间结构发生变化。我们计划使用这些偏微分方程对弱相互作用力的变化做出解释。就是使用牛顿经典力学的计算公式计算弱力。上面的猜想仅仅是一套理论，很难从实验中证明其正确性。这是因为，根据广义相对论和量子力学的原理，我们的时空是由弦组成的，而核聚变反应会对强相互作用，弱相互作用的变化产生作用，对弦的作用有限。而核聚变反应会对强相互作用，弱相互作用的变化产生作用，对弦的作用有限。下面的理论可参见中国科学图书仪器公司1950年版《大学用书应用力学》，原著者Alfred p.poorman，编译者，曹鹤孙，

第二章运动学

平面运动之径加速度及横加速度

假定P为平面XY上之一质点（图A16)，

其直角坐标为（x,y)，极坐标为(ρ,θ),此两组坐标之间关系为

x=ρcosθ

y=ρsinθ (A2.1)

微分之，得质点P沿X,Y两轴之分速度：

v =x`=cosθ*ρ`-ρsinθ*θ`

{

v =y`=sinθ*ρ`-ρcosθ*θ` (A2.2)

径速度(radial velocity)v ，

横速度（transverse velocity)v 与v ，v 间之关系，为（见图A16)

T x y

v =v cosθ-v cosθ

R x y

{

v =-v sinθ-v cosθ

T x y

故得

2 2

v =cos θρ`-ρsinθcosθθ`+sin θρ`+ρcosθsinθθ`=ρ`

{ 2 2 (A2.3)

v =-sinθcosθρ`-ρsin θθ`+sinθcosθρ`+ρcos θθ`=ρθ`

若将(A2.2)式再微分一次，得

α =x``=ρ``cosθ-2ρ`θ`sinθ-θ ρcosθ-θ``ρsinθ

{ (A2.4)

α =y``=ρ``sinθ-2ρ`θ`cosθ-θ ρsinθ+θ``ρcosθ

径加速度(radial acceleration)a ,横加速度(transverse acceleration)α 与α ，α 之关系，为

R T x y

α =α cosθ+α sinθ

R x y

{

α =-α sinθ+α cosθ

T x y

若将(A2.4)式代入上式，简化之，得

2 2

α =ρ``-ρθ` =ρ``-ρω

R (A2.5)

{ 1 t 2 1 t

α =2ρ`θ`-ρθ``= (ρ θ`)= (ρ ω)

T ρ dt ρ dt

设质点P之运动，为以原点O为中心之圆运动，则ρ为一常数，

此时α 即为沿圆周之法线加速度，α 即为其切线加速度，故据（A2.5)式，得

R T

α =-ρω

{ (A2.5a)

dω

α =ρθ ρα

T dt

α 之符号，以与原点相背者为正，相向者为负，

α 之符号，以反时针方向者为正，顺时针方向者为负。

(A2.5a)式与第十四章之（14.9）（14.8）两式相同。

对于动轴之运动：科赖奥来定律

假定质点P，系沿着在平面XY上之某定曲线运动，同时平面XY,绕着原点O转动，如图A17所示。X ,Y 为两固定轴，点P关于转动轴之坐标为（x,y)

0 0

关于固定轴之坐标为(x ,y )，因

0 0

x =xcosθ-ysinθ

{ 0

(A2.6)

y =xsinθ+ycosθ

故得点P之绝对速度为

x` =x`cosθ-y`sinθ-xsinθθ`-ycosθθ`

{. (A2.7)

y` =x`sinθ+y`cosθ+xcosθθ`-ysinθθ`

假定X,Y轴固定不动，仅使点P在平面XY上运动，故在(A2.7)式内，命θ`=ω=0，使得点P关于平面XY之间相对速度之分矢如下：

v =(x` ) =x`cosθ-y`sinθ

Rx 0 1

{

v =(y` ) =x`sinθ-y`cosθ

Ry 0 1

假定点P在平面XY上之位置固定不变，仅使XY平面转动，故在(A2.7)式内，命x`=y`=0,而得

(x` ) =-xsinθθ`-ycosθθ`=-y θ`

{ 0 2 0

(A2.7b)

(y` ) =xcosθθ`-ysinθθ`=x θ`

0 2 0

若将(A2.7a)(A2.7b)两式代入（A2.7)式，得

x` =(x` ) +(x` ）

0 0 1 0 2

{ (A2.7c)

y` =(y` ) +(y` ）

0 0 1 0 2

由此：可知假定有一质点在一曲线上运动，同时此曲线绕着一定点转动，则此质点之绝对速度，为下述两种速度之矢量和：

（一）假定曲线固定不动，（亦即平面XY固定不动），质点在此曲线上之相对速度。

（二）假定质点在曲线上固定不动，但跟着曲线转动而产生之速度。若再将(A2.7)式微分一次，则得点P之绝对速度如下

2 2

x``=x``cosθ-y``sinθ-2x`θ`sinθ-2y`θ`cosθ-θ` xcosθ+θ ysinθ-θ``xsinθ-θ``ycosθ

{ (A2.8)

2 2

y``=x``sinθ+y``cosθ+2x`θ`cosθ-2y`θ`sinθ-θ` xsinθ-θ ycosθ+θ``xcosθ-θ``ysinθ

如将轴X,Y固定不动，仅使点P在此固定之平面XY上沿着一固定曲线运动，于是

θ=常数

θ`=θ``=0

则(A2.8)式可以简化为

(x`` ) =x``cosθ-y``sinθ

0 2 0

{ (A2.8a)

(y`` ) =x``sinθ+y``cosθ

0 2 0

x``,y``为点P对于轴X,Y之相对分加速度。

故据图A18可知(x`` ) ,(y`` ) 为相对加速度沿X ,Y 轴之分加速度。

0 1 0 1 0 0

如点P在平面XY上之位置，固定不动，仅使其跟着平面XY转动，是于：

x=常数,y=常数,

x`=x``=0,y`=y``=0

则(A2.8)式可以简化为

2 2

(x`` ) =-(xcosθ-ysinθ)θ` -(xsinθ+ycosθ)θ``=-x ω -y α

0 2 0 0

{ (A2.8b)

2 2

(y`` ) =-(xsinθ+ycosθ)θ` +(xcosθ-ysinθ)θ``=-y ω +x α

0 2 0 0

因点P在平面XY上之位置不变，换言之，即OP之距离ρ为一常数。点P仅跟着平面XY，以点O为中心而转动。故点P之运动为一圆运动。据（A2.5a)式，

得此圆运动之法线加速度-ρω 与切线加速度ρα，

如图A19所示，故（A2.8b）式之(x`` ) ,(y`` ) 为此两加速度沿X,Y两轴之分矢和。

0 1 0 1

x`` ,y`` 内除(x`` ) ,(y`` ) ,(x`` ) ,(y`` ) 外，

0 0 0 1 0 1 0 1 0 1

尚有

(x`` ) =-2(x`sinθ+y`cosθ)θ`=-2V ω

0 3 Ry

0 (A2.8c)

(y`` ) =2(x`cosθ-y`sinθ)θ`=2V ω

0 3 Rx

据图A17,可知(x`` ) ,(y`` ) 之和加速度之大小为2V ，

0 3 0 3 Rω

又因图A17所示之速度三角形与加速度三角形相似，

可知2V 之方向与V 之方向垂直。

Rω R

若将V 之方向，顺着ω之传动方向转过90°，即得2V 之方向。

R Rω

2V 谓之科赖奥来加速度(Corilis acceleration),或辅助加速度(supplementary acceleration)

Rω

若将(A2.8a)(A2.8B)(A2.8c)式代入(A2.8)式，等

x`` =(x`` ) +(x`` ) +(x`` )

0 0 1 0 2 0 3

{ (A2.9)

y`` =(y`` ) +(y`` ) +(y`` )

0 0 1 0 2 0 3

据(A2.9)式，得科赖奥来定律（Coriolis law)如下：

假定有一质点在一曲线上运动，同时此曲线绕着一定点运动，则此质点之加速度，为下述三种加速度之矢量和。

（一）假定曲线固定不动（即相当于将XY平面固定不动），质点在此曲线上之相对运动之加速度。[A2.8a)式]

（二）假定质点在曲线上固定不动，但跟着曲线以加速度ω=θ`,加速度α=θ`转动时，所产生之加速度。[A2.8b)式]

（三）科赖奥来加速度，其值等于质点对于曲线之相对速度V 与曲线之角速度ω

（亦即为转动平面之角速度）之积之二倍[1]

[1] 此处所讨论之运动为平面之运动，矢量ω之方向，

与平面X Y 及XY平面均垂直，矢量V 在平面XY内，

0 0 R

故科赖奥来加速度之值为2V ω，但在空间运动中，

V 与ω两矢量，未必相互垂直。此时科赖奥来加速度之值为2V ωsinθ,

R R

其中θ为V 与ω两矢量之角，证明从略。

第二部分用三角函数构成的抛物线方程

图坦卡门棺椁上交叉权杖的角度是72度，72/4=18,sin(-0.75)=18，交叉权杖点和脸型的距离等于脸的长度，等于脸高度的1/4,0.25。脸型是一个抛物线，即一个一元二次方程的曲线。a^2-1.8a+0.75=0的曲线a^2+a*arcsin0.75+0.25=0, 类似的抛物线有，

sin30(度)=0.5，

a^2-30a+0.5=0的曲线a^2+a*arcsin0.5+0.5=0，

arcsin(b^2)+0.5b*arcsinb+0.5=0，

a=arcsinb，

sin45(弧度)=0.85，

a^2-45a+0.15=0的曲线a^2+a*arcsin0.85+0.15=0，

arcsin(b^2)+0.85b*arcsinb+0.15=0，

a=arcsinb，

sin15(弧度)=0.65，

a^2-15a+0.35=0的曲线a^2+a*arcsin0.65+0.35=0，

arcsin(b^2)+0.65b*arcsinb+0.35=0。

a=arcsinb，

sin24(弧度)=0.9，

a^2-24a+0.1=0的曲线a^2+a*arcsin0.9+0.1=0，

arcsin(b^2)+0.9b*arcsinb+0.1=0，

a=arcsinb，

sin33(弧度)=1，

a^2-33a+1=0的曲线a^2+a*arcsin1+1=0，

arcsin(b^2)+b*arcsinb+1=0，

a=arcsinb，

sin90(弧度)=0.89，

a^2-90a+0.1=0的曲线a^2+a*arcsin0.89+0.1=0，

arcsin(b^2)+0.89b*arcsinb+0.1=0，

a=arcsinb，

sin60(弧度)=0.3，

a^2-60a+0.7=0的曲线a^2+a*arcsin0.3+0.7=0，

arcsin(b^2)+0.3b*arcsinb+0.7=0，

a=arcsinb，

这说明，有些角的三角函数值加上弧度值等于a^2，这样就可以用三角函数构成抛物线，假设粒子的运动轨迹是抛物线，就可以用三角函数表示，声子粒子按照抛物线运动会进入超空间。

把上面用反三角函数表示的抛物线方程代入上面运动学方程(A2.8b)中得

2 2 2

(x`` ) =-(xcosθ-ysinθ)θ` -(xsinθ+ycosθ)θ``=-x ω -y α

0 2 0 0

{ (A2.8b)

2 2

(y`` ) =-(xsinθ+ycosθ)θ` +(xcosθ-ysinθ)θ``=-y ω +x α

0 2 0 0

设x=arcsin(m^2)+0.5m*arcsinm+0.5，y=arcsin(n^2)+n*arcsinn+1，

(x`` ) =-((arcsin(m^2)+0.5m*arcsinm+0.5)cosθ-(arcsin(n^2)+n*arcsinn+1)sinθ)θ

0 2

-((arcsin(m^2)+0.5m*arcsinm+0.5)sinθ+(arcsin(n^2)+n*arcsinn+1)cosθ)θ``

=-x ω -y α

0 0 0 0

(y`` ) =-((arcsin(m^2)+0.5m*arcsinm+0.5)sinθ+(arcsin(n^2)+n*arcsinn+1)cosθ)θ

0 2

+((arcsin(m^2)+0.5m*arcsinm+0.5)cosθ-(arcsin(n^2)+n*arcsinn+1)sinθ)θ``

=-y ω +x α

0 0 0 0

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数。

设x=arcsin(m^2)+0.65m*arcsinm+0.35，y=arcsin(n^2)+0.9n*arcsinn+0.1，

(x`` ) =-((arcsin(m^2)+0.65m*arcsinm+0.35)cosθ-(arcsin(n^2)+0.9n*arcsinn+0.1)sinθ)θ

0 2

-((arcsin(m^2)+0.65m*arcsinm+0.35)sinθ+(arcsin(n^2)+0.9n*arcsinn+0.1)cosθ)θ``

=-x ω -y α

0 0

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数。

设 x=arcsin(m^2)+0.85m*arcsinm+0.15，y=arcsin(n^2)+0.3n*arcsinn+0.7，

(x`` ) =-((arcsin(m^2)+0.85m*arcsinm+0.15)cosθ-(arcsin(n^2)+0.3n*arcsinn+0.7)sinθ)θ

0 2

-((arcsin(m^2)+0.85m*arcsinm+0.15)sinθ+(arcsin(n^2)+0.3n*arcsinn+0.7)cosθ)θ``

=-x ω -y α

0 0

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数。这是因为弱力，强力和引力有相似的地方，都是在三维空间中自由移动，又有不同的地方，就是弱核力和引力的运动方式不同，两者之间存在抛物线型的校正系数。抛物线的校正参数可以通过加速器产生的波色子的运动轨道观察得到。波色子的运动轨道往往是抛物线型的，这和电子的运动轨道是直线有很大不同。波色子传递弱力，电子传递电磁力。

质点之空间运动

假定有一质点，沿空间之任何曲线运动。试求改曲线之切线，主法线(principal normal)及中法线(bi normal)之分加速度。令x,y,z为质点在时刻t之直角坐标，s为从某始点量起，沿着曲线所量的相当于时间t之距离。故得此质点沿着轴X,Y,Z之分速度为

dx dx ds

dt ds dt

dy dy ds

{ = (A2.10)

dt ds dt

dz dz ds

dt ds dt

再微分一次，得沿轴X,Y,Z之分加速度如下：

2 2 2

d x dx d s d x ds 2

= + ( )

2 2 2

dt ds dt ds dt

2 2 2

d y dy d s d y ds 2

{ = + ( ) (A2.11)

2 2 2

dt ds dt ds dt

2 2 2

d z dz d s d z ds 2

= + ( )

2 2 2

dt ds dt ds dt

因切线之方向余弦为dx/ds,dy/ds,dz/ds.故得沿切线之分加速度为：

2 2 2 2

dx d x dy d y dz d z

α = + +

τ 2 2 2

ds dt ds dt ds dt

d t dx 2 dy 2 dz 2

= [( ) +( ) +( ) ]

dt ds ds ds

2 2 2 2

ds dx d x dy d y dz d z

+( ) [ + + ] (A2.12)

2 2 2

dt ds ds ds ds ds ds

dx 2 dy 2 dz 2

( ) +( ) +( ) =1

dt dt dt

2 2 2 2

dx d x dy d y dz d z

+ + =0

2 2 2

ds ds ds ds ds ds

代入（A2.12）式，得

d s

α = (A2.12a)

τ 2

主法线之方向余弦为

2 2 2

d x d y d z

ρ` ,ρ` ,ρ` ,

2 2 2

ds ds ds

其中ρ`为曲率半径，故得沿主法线之分加速度为

2 2 2 2 2 2

d x d x d y d y d z d z

α =ρ` +ρ` +ρ`

N1 2 2 2 2 2 2

ds dt ds dt ds dt

2 2 2 2

d s dx d x dy d y dz d z

=ρ` [ + + ]

2 2 2 2 2 2

ds ds dt ds dt ds dt

2 2 2

ds 2 d x 2 d y 2 d z 2

+ρ`( ) [( ) +( ) +( ) ]

2 2 2

dt ds ds ds

ds 1

=ρ`( )

dt ρ`

1 ds

= ( ) (A2.13)

ρ` dt

中法线之方向余弦，与

2 2

dy d z dz d y

2 2

ds ds ds ds

2 2

dz d x dx d z

2 2

ds ds ds ds

2 2

dx d y dy d x

2 2

ds ds ds ds

成正比例，故得沿中法线之分加速度为

2 2 2

dy d z dz d y d x

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dz d x dx d z d y

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dx d y dy d x d z

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

α = (A2.14)

2 2 2

dy d z dz d y

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dz d x dx d z

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dx d y dy d x

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

若将(A2.11)式代入(A2.14)式，再简化之，得

α =0 (A2.14a)

曲线某定点之切线与主法线所组成之平面，谓之曲线之密切线(osculationg plane), 据(A12.12a)(A2.13)(A2.14a)三式，可知沿一空间曲线之加速度，必在其密切面内。

设 x=arcsin(m^2)+0.5m*arcsinm+0.5=u,

y=arcsin(n^2)+n*arcsinn+1=v,

z=arcsin(k^2)+0.89k*arcsink+0.1=w,

2 2 2

dv d w dw d v d u

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dw d u du d w d v

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

du d v dv d u d w

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

α = (A2.14)

2 2 2

dv d w dw d v

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dw d u du d w

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

du d v dv d u

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数,

设x=arcsin(m^2)+0.65m*arcsinm+0.35=u,

y=arcsin(n^2)+0.9n*arcsinn+0.1=v,

z=arcsin(k^2)+0.5k*arcsink+0.5=w.

2 2 2

dv d w dw d v d u

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dw d u du d w d v

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

du d v dv d u d w

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

α = (A2.14)

2 2 2

dv d w dw d v

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dw d u du d w

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

du d v dv d u

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数,

设x=arcsin(m^2)+0.85m*arcsinm+0.15=u,

y=arcsin(n^2)+0.3n*arcsinn+0.7=v,

z=arcsin(k^2)+0.5k*arcsink+0.5=w,

2 2 2

dv d w dw d v d u

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dw d u du d w d v

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

du d v dv d u d w

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

α = (A2.14)

2 2 2

dv d w dw d v

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dw d u du d w

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

du d v dv d u

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数,

这是因为弱力和引力有相似的地方，都是在三维空间中自由移动，又有不同的地方，就是弱力和引力的运动方式不同，两者之间存在抛物线型的校正系数。抛物线的校正参数可以通过加速器产生的波色子的运动轨道观察得到。波色子的运动轨道往往是抛物线型的，这和电子的运动轨道是直线有很大不同。波色子传递弱力，电子传递电磁力。

第三部分图形和弱相互作用的关系

将上面的图形的面积数据代入(A2.14a),(A2.14b),(A2.14c),(A2.14d)中，可以得到计算弱力的方程的系数，利用这个方程可以计算暗物质宇宙网。利用这个将各个星系连接起来的暗物质丝状网络，可以达到超光速的目的。

下面的内容可参见《物理学报》1953年第二期

横贯各向同性体的弹性力学的空间问题，胡海昌著，中国科学院数学研究所，1952年11月29日收到。

一、前言

近二十年，各向异性体弹性力学在苏联获得飞跃的发展。只涉及两个变数（即坐标）的问题，如平面问题、柱体的扭转和弯曲问题、回转体的轴对称的形变问题，已经由许多学者加以研究，并且获得了巨大的成就。在各向异性体弹性力学的领域中，要推C.Г列赫尼茨的贡献最大（见[参2])。但是涉及三个变数的空间问题尚讨论得很少，C.Г.列赫尼茨基[参3]在1940年求得了横贯各向同性的回旋体的轴对称。

第四部分希伯来图形和弱相互作用的关系

下面说明了希伯来图形和数字的关系

60 60

60+60+60+60+60+60=360，3+6+0=9，

6+6+6=18，1+8=9，

6+6+6=218，2+1+6=9，

5 6

2 4 3

1+7+4=12，1+2=3，

5+7+3=15，1+5=6，

2+7+6=15，1+5=6，

3+6+6=15，1+5=6，

11 12

18 + 22

8 10 9 20 21

7+13+10=30，3+0=3，

11+13+9=33，3+3=6，

8+13+12=33，3+3=6，

3+6+6=15，1+5=6，

17 18

14 15

13+19+16=48，4+8=12，1+2=3

17+19+15=51，5+1=6

14+19+18=51，5+1=6

3+6+6=15，1+5=6，

174（471）

276（672）

375（573）

825

8+2+5=15

1+5=6

417（714）

519（915）

618（816）

1554

1+5+5+4=15

1+5=6

741（147）

519（915）

618（816）

1554

1+5+5+4=15

1+5=6

6+6+6=18

1+8=9个八度音阶

174

741 915

417 348

573 672

49 618

816 94

276 375

843 714

519 147

471

5 6

2 3

7 19

11 12

13 + 22

8 9 20 21

17 18

14 15

创造的音阶，视唱音阶全音阶

174，285，396，417，528，

639，

741，852，963，174，285，

396

417，528，639，741，852，

963

174

1，74

52，8 639

7，41

2，8，5 3，69

4，1，7

7，41

2，8，5 3，69

4，1，7

852 963

1，74

4，1，7

852 963

1，74

52，8 639

7，41

1，74

52，8 639

7，41

2，8，5 3，69

4，1，7

7，41 4，1，7

2，8，5 3，69 852 963

4，1，7 1，74

852 963 52，8 639

1，74 7，41

174

741

417

=333

=666

=999

285

852

528

=666

417

174

741

=333

369

639

936

=999

9*6=54

1，74

52，8 639

7，41

2，8，5 3，69

4，1，7

7，41 4，1，7

2，8，5 3，69 852 963

4，1，7 1，74

852 963 52，8 639

1，74 7，41

3 3

6 9 6 9

3 3

6 9 6 9

3 3

9 9

神圣的数字

174 3

528 639 6 9

741 6

285 396 6 9

417 3

3 3

6 6 9 9

八面体八面体

神圣的比率3，6，9，3，

174 174

741 741

417

528 111 639 528 111 639

285 396 741

852 741 963 285 396

285 396 852 963

852 963 417

528 417 639

174

741

2，1，1，7，7，8

4，9，1，2，4，8 111 8，8，9

11，1，11，1 741 22，2，22，2

5，6，6

285 4，8，4 3，2，2

852 889 4，9，3

322 926 396

359 963

113954=5ψ（展开曲线）几何图形，

75645297=9（9个八度/数字），

1 1

174，285，396，417，528，639，

741，852，963，174，285，396

417，528，639，741，852，963

174，285，396，417，528

741，852，963，174

582

528

174

471 417

1 1 396

285 369 3

285 2

斐波那契比率

当我们看斐波那契比率时，我们需要考虑它的深层含义。在希伯来语中，数字11(Lamed)被认为与其它数字不同。一个人必须知道什么时候它变成2或者保持固定为11.十一本身代表了创造的支柱，包含了所有已经诞生到物质层的东西。所以如果我们取斐波那契数列的前11个数字，我们得到

1，1，2，3，5，8，13，21，34，55，89，

通过使用加法和减法并记住螺旋是三维的，我们得到

1，1，4，9，25，64，169，441，1156，3025，7921，

1，1，4，9，7，10，16，9，13，10，19，

1，1，4，9，7，1，7，9，4，1，1，

11个数字

1，1，4，9，7，1，7，9，4，1，1，

数字完全是镜像的。将它们相加，我们得到

22+1+22=45，

22/4=5.5,5.5+5.5=11,11+1=12

4+1+4=9

这给出了，从该点向外转四圈以创造一个圆，并且向回转四圈以创造一个完整的螺旋波。这是创造的九个频率。

174

741

582 602

2，1，1 888 2，4，8

7，7，8 741 5，6，5

8，1，5 3，2，2

2，4，8 4，9，1

285 322 889 926

852

1，35，34，3，32，6 6

30，8，28，27，11，7 36

24，23，15，16，14，19 11

1，17，21，22，20，18 1

3， 22

12，26，9，10，29，25 2

将这些数字代入下面的方程，可以得到计算弱相互作用的方程的系数，利用这个方程可以计算暗物质宇宙网。利用这个将各个星系连接起来的暗物质丝状网络，可以达到进入暗物质网，进而穿越到宇宙其他地方的目的。

下面的理论可参见中国科学图书仪器公司1950年版《大学用书应用力学》，原著者Alfred p.poorman，编译者，曹鹤孙，第二章运动学

2 2 2

dy d z dz d y d x

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dz d x dx d z d y

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dx d y dy d x d z

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

α = (A2.14)

2 2 2

dy d z dz d y

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dz d x dx d z

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dx d y dy d x

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

若将(A2.11)式代入(A2.14)式，再简化之，得

α =0 (A2.14a)

设 x=arcsin(m^2)+0.5m*arcsinm+0.5=u,

y=arcsin(n^2)+n*arcsinn+1=v,

z=arcsin(k^2)+0.89k*arcsink+0.1=w,

2 2 2

dv d w dw d v d u

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dw d u du d w d v

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

du d v dv d u d w

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

α = (A2.14)

2 2 2

dv d w dw d v

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dw d u du d w

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

du d v dv d u

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数,

设x=arcsin(m^2)+0.65m*arcsinm+0.35=u,

y=arcsin(n^2)+0.9n*arcsinn+0.1=v,

z=arcsin(k^2)+0.5k*arcsink+0.5=w.

2 2 2

dv d w dw d v d u

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dw d u du d w d v

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

du d v dv d u d w

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

α = (A2.14)

2 2 2

dv d w dw d v

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dw d u du d w

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

du d v dv d u

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数,

设x=arcsin(m^2)+0.85m*arcsinm+0.15=u,

y=arcsin(n^2)+0.3n*arcsinn+0.7=v,

z=arcsin(k^2)+0.5k*arcsink+0.5=w,

2 2 2

dv d w dw d v d u

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

dw d u du d w d v

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

2 2 2

du d v dv d u d w

( - ) +

2 2 2

ds ds ds ds dt

α = (A2.14)

2 2 2

dv d w dw d v

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

dw d u du d w

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

2 2 2

du d v dv d u

( - ) +

2 2

ds ds ds ds

这样就得到另外一个维度空间的运动学方程，用这个方程可以计算弱相互作用的状态参数,

posted @ 2025-04-06 13:09 科技论坛阅读(48) 评论(0) 收藏举报

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利用氢弹爆炸产生的弱相互作用通过暗物质宇宙网进入超空间的理论

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