第九章：静电场
1、电场强度的计算：这一块的考察知识就是积分知识了，关键在于微元的选取，这里有几个比较经典的题目。
第一个是带电直导线对于某一点处电场强度。这个我曾经自己试着积分了一下，最后没有积分出来，题目中很机智的选取了角度作为积分变量，而我则根据自己的习惯把x当成了积分变量最后光荣阵亡，看来微元的选取以及变量的确定都很重要。直导线的最后结果是 入/4πa&（cosΘ1 – cosΘ2） 而且可以通过这个式子算出无限长直导线的电场分部。 其实就是对于微元的理解，比如要对x去微元，我曾经的取法是把他直接当成一个点，没有其他的表达式，直接进行积分，后来发现好像有问题，这个应该把x的表达式写出来，再对x积分，当然积分变量肯定就变了。（当然对微元近似的看成点是没有错的，就是难以积分）
第二个是带电圆环的计算，单纯的圆环没有什么难算的，最后的积分难度也比较简单，但是两个引申就没有那么容易了，第一个是带电圆盘的计算，这个可以取半径为r的圆环做为微元，（圆环的面积是两个圆相减，最后省略高阶无穷小，为2*pi*r*dr，正好是圆的面积积分，也可以把这个圆环看成一个丝带，周长乘以宽度就是环的面积）。第二个引申是无限大带电平面的电场计算，当带电圆盘的半径趋向于无穷大的时候，就是对应的情形。这个只要把圆盘的积分写出来就可以了，但是我当时错误的认为它比较难积，所以使用了各种变限也没算出来，看了看网上，网上人使用了极坐标去计算，但是其实更复杂了，单纯的积分就可以，没有那么难积，要敢于尝试。
第三个就是使用高斯面去计算电场强度。这也是比较重点的一些东西。高斯面的公式。E·ds的积分 = 高斯面内电荷量Σqi； 如果要用它计算场强需注意：高斯面选取时各个面上的场强应该相等（当然，没有电场线穿过的是0），保证穿过的电场线与这个面垂直。
需要注意电荷的计算，计算电荷量不要出错。
我给出一个经典的应用：
求一个无限大带点平板的场强分布（与我所说的第二个的引申一样），使用高斯面可以很方面的计算出来（我们选取垂直于平板的圆柱形的高斯面），而且这种计算还可以求出非理想带点平面内部的场强大小。
（关于这一块，有些比较坑的地方，他给你的模型是一个面还是一个体要看清楚，他给的是面密度还是线密度还是体密度也要看清楚，一般情况下是相对应的，看清楚就好了）
2电势的计算。（这一块没什么好说的，高中学过了，大学就是积分用上就可以了）
3静电场中的导体（比较容易混淆的东西）
{
三部分 1----静电平衡（导体处在静电场中，内部场强为0，表面场强垂直于表面）（应用于帮助我们确定导体的电荷分布）
2------ 静电屏蔽（初中知识）
3------- 有导体存在的静电场电厂强的计算（确定电荷分布，使用电荷守恒定律和导体内部场强为0的条件一般可以计算出来）
比较经典的一个题就是两个带电平板两侧以及之间的场强分布，还有接地以后的场强分布。这个我也是自己算了一下，我觉得值得提的地方，近似计算为无限大带电平面的原因，理解假设正负号和正负方向，接地后电荷分布的变化（电荷不再守恒）。
还有就是一个接地球在感应电场下球表面电荷量的大小。注意选取合适的点（球心）去算，不然电势累加无法计算。
}；
（电场的内容就到此为止了……）
第十章 稳恒磁场。
1----- 磁场中的高斯定理
2----- 磁感应强度的计算公式 B = k*(I*dl*sinΘ)/(r*r)， k = μ/(4*pi)；
3----- 三种常见的磁场分布
（1） 无限长直导线的磁场分布：
在导线延长线上为0，其他地方为μ0*I / (2πa) （a为该点到导线的距离）
（2）环形电流中轴线上的磁场分布
这个东西我自己算了一次，但是算错了，因为我忘记了方向，我错误的认为方向是一致的，但是它是有分量的，所以少乘了个sin，导致分母出错。
从积分结果可以得到，在圆心上磁场为0，x >>R时，可以做近似计算。
（3）载流直螺线管的磁场分布：
首先，从初中就知道管内磁场强，管外磁场很弱，而且可以使用右手螺旋定则
判断磁感线的方向。
其次，这个分布可以看成是由很多环形电流组合而成的，通过积分可以得到答
案，但是这个积分比较难积，最后得到的积分式无法直接求解，需要用到换元
才能求解。所以这种方法就是比较麻烦的，安培环流定理可以很好的解决这个
题目。
补充：课本上有一道例题给出了面电流的概念，就是转动一个带电的物体产生电流，电流的计算公式其实很简单，I = q / T；q为电荷量，T为转动周期。
4---- 磁矩的概念； 计算公式 Pm = I * △S，这是大小的计算公式，方向与磁场方向相同，其中I为载流线圈的电流大小，△S为载流线圈的面积。（但不要错误的认为我们只能计算线圈的磁矩，圆盘作为线圈的积分，也是可以计算的）
5----- 安培环流定理： B在一个闭合曲线上曲线积分 = μ0 * I（I为被曲线包围的所有的电流大小总和）即 ∫B·dl =μ0 * ΣIi；
他的原理证明书上有，他的方法是把积分变量由曲线长度转化为角度。方法比较巧妙，但是稍微有点容易弄混，我给出两个强调。1，导线未必在曲线的中心，曲线可以是任意形状。2课本上所说的dΘ其实是tan dΘ等价无穷小转化而来的，跳了一小步。
他的威力却很大，很多时候他可以很方便的计算磁场，比如说上述中长直螺线管的磁场分布，取一个合适的闭合区域，利用上面的公式，可以很快的计算出磁场强度B1 = μ0 * n *I
不仅直线版的，曲线的也可以求，当螺线管直径很小的时候B2 = 直线版的B1；（我虽然不能解释的很清楚，但是可以自己选取一个闭合曲线感受一下，当直径很小的时候，我们近似地可以选一个跟磁感线重合的曲线，磁场强度也就计算出来了）
第三个他可以计算的就是无限长载流圆柱体的磁场分布，我们也能够想象出来，在圆柱外面的时候，这就是根直导线，但是在里面的时候，需要用到一个知识点，电流I均匀的分布在导体的横截面上，所以可以通过电流面密度计算任意截面的电流大小，这样就可以选择圆作为封闭曲线，快速的求出B来了（之所以选择圆是因为磁场的分布特征）
第四个是无限大平板的磁场计算，可以近似地看成很多直导线的组合，很简单。
所以，安培环流定理还是挺重要的，很多磁场都可以用它算，而且计算简便。
6----- 剩下的东西都是我们高中的基础了，就不说了，就是导线和电荷在磁场中的受力分析，分别是安培力和洛伦兹力，都比较简单（这个时候简单，高中的时候可是高考压轴啊……）。
第11章 电磁感应
1 楞次定律（你和床就有楞次定律）
2 法拉利电磁感应定律（就是磁通量的变化 / 变化时间 = -电动势）（磁通量=-∫B· dS）（注意负号）
3 电动势的计算，一种是动生电动势 = ∫（V×B）dl，另一种是感生电动势
= ∫Er · dL = ∫△B/△T · dS；这里注意区分两种电动势，第一个是非静电力Ek（经常是洛伦兹力做功搬运电荷），第二个是旋涡电场Er（呈环形同心圆状），注意两种机制是不同的，运算方法也可能不同
4互感和自感，这个东西也是高中学的，就是一种延迟和阻碍变化的现象，与楞次定律相似。
总结来说，这一章唯一可能考察的地方就是电动势的计算，三种方法都可以，法拉利电磁感应定律比较通用，但需要注意技巧（闭合回路的选取很重要）。、
光学:
1光的干涉
原理: 光是由光粒子构成的,光粒子具有波动性,所以就会有它的振动方程,根据简谐振动学的内容,波的合成A = A1 +A2 + 2*sqrt(A1A2)cos fai0,我们能够看到光粒子传播到同一个地点合成的振幅是由初相位fai0决定的,当这个fai0取值不固定的时候,光强时刻在变化,但是人眼无法区分,所以看到的是一个平均值,这种叠加,也就是初相位不相等的叠加,称为非相干叠加,而所谓干涉,也就是指初相位相等的叠加了.
重要实验: 杨氏双缝干涉实验
这个实验十分巧妙,而且简易.观察干涉就是令初相位相等,这个实验通过让第一个小孔处于后两个小孔的中点位置,让通过后两个小孔的光处在共同的波阵面,从而使他们的初相位相同,在接收屏上,如果使用的是单色光,可以观察到明暗相间的条纹,如果是白光,就可以观察到七彩图案了.(还是挺有意思的,以后有机会要玩一下啊)
重要公式: 确定明暗条纹位置的公式 明纹:X = 2*k*D/d*(lanmuta) (k = 0,1,2,……)
暗纹:X = 2*(2k-1)*D/d*(lanmuta)(k = 1,2,3,4,……);
这个公式的推导就不说了… …说一下波程差的计算,这个计算是指两缝的光子传播到某一个位置的长度差,课本给出的方法是近似计算,我反正感觉那个角度是近似换过去的,因为明显两个角度是不完全相等的.
刚才说完了波程差,但是波程差的应用范围较窄,只适用于同一个介质,当介质发生转换的时候,几何距离也就是波程差就无法满足与相位变化的等比关系了,因为在介质中单色光的频率是不会发生改变的,所以引入了新的概念光程差,计算公式为 光程差 = 介质 * 波程差.
也就是把所有的距离都转化为的真空中的距离,方便统一计算,它的推导见课本,并不难.
光程差有很重要的应用,比如零级明纹处的光程差 = 0,注意是光程差.我们可以根据他确定介质的性质,或者0级明纹的移动方向.
2光的衍射
概念:我们都是知道光是沿直线传播的,但我们这样想我们的手电筒可不想激光一样,射出去的就是一条直线,而是一种向前的发散的束形光,只不过中心的光比较亮,而其他的光就是通过衍射出去的.有很多个比较暗的平行光,形成了周围的光亮.(这不是课本定义,是我觉得)
总体来说,课本上给出的衍射实验只有两种,一个是单缝衍射实验,另一个是圆孔衍射实验.这同时对应着两个重要的实验,重要的公式.(说到公式,我还是提倡不要背公式,原理弄懂,自己推导一下,公式自然就记住了,就算忘了,还有推的余地.)
1) 单缝衍射实验,通过小缝,观察到明暗条纹.原因就是我上面给出的概念,衍射出了平行光,这些平行光的波源处在同一个波阵面上,初相位相等,产生干涉现象,所以出现了明暗条纹.但是由于平行光是四面八方的(不能向后),我们很难去定量计算接收屏上各个位置的具体光强,所以惠更斯给出了一种判断最亮最暗位置(这个条纹的最下方)的半波带法,具体方法见课本,(比较巧妙),这仅仅是一个位置,在条纹上这个强度其实并不是均匀的,而且也很难说精确的把它分成整数个半波带. 公式见课本(注意必要把它跟干涉实验的条纹位置弄混,这里是a * sin fai);
2) 圆孔衍射..也算是对单缝实验的一个推广,形成环形的明暗条纹,中间的光斑叫做艾里斑,艾里斑有一个半角公式需要记住Θ = 1.22*入 / D; 而且这个Θ是光学仪器的以及人眼的最小分辨角.倒数是分辨率.
3 光的偏振
1）横波具有偏振性，常见的有线偏振光和部分偏振光。他们的图形需要知道。
可以根据偏振片观察光强强度的变化，确定光的种类。光强的变化I = I0 * cos^2a（a为线偏振光振动的方向偏离透光轴的角度）
2）反射与折射时光的偏振。
我们只可以确定一种特殊情况，就是当入射角满足特定的条件时，反射光变成线偏振光，入射光仍为部分偏振光，这个角度被称为起偏角，这个时候折射光与反射光相互垂直。
4 量子物理学基础
1） 光电效应。这个高中应该学过，主要应用于求遏制电压，确定溢出功，或者计算光子数（光子的能量 = h*μ）
2） 因为粒子的波动性，所以粒子在出现的位置具有不确定的关系。
测不准关系 公式：△X * △P >= h/2； 能量与时间也满足这个公式。应用这些公式测量某一个量的不确定量。
总结：光学这部分前三章应该比较重要。
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